Презентация Основные постулаты квантовой механики онлайн
На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Основные постулаты квантовой механики абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 20 слайдов. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.
Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
- Тип файла:ppt / pptx (powerpoint)
- Всего слайдов:20 слайдов
- Для класса:1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
- Размер файла:3.34 MB
- Просмотров:68
- Скачиваний:3
- Автор:неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№1 слайд
Содержание слайда: Лекция № 5
Основные постулаты
квантовой механики
Часть вторая 3 курс ХТФ
№2 слайд
Содержание слайда: Повторение: П. 1 (о волновой функции):
Повторение: П. 1 (о волновой функции):
Определение Ψ(x, y, z, t), Физ смысл Ψ(x, y, z, t) и
│Ψ(x, y, z, t)│2.
Условия на волновую функцию (5):
1. Конечнрсть Ψ(x, y, z, t);
2. Квадратично интегрируема на всей области определения ∫│Ψ(x, y, z, t)│2 dV;
3. Ψ -однозначная функция координат и времени;
4. Непрерывность Ψ(x, y, z, t);
5. Непрерывность производных Ψ (∂ и ∂2)
№3 слайд
Содержание слайда: Ортогональность ф-ций кв.мех.
Ортогональность ф-ций кв.мех.
∫ ψi ψj dr =0
Условие нормировки
∫ ψi ψj dr =δij δij =
С-ма собственных функций – полная с-ма функций
ψ может быть разложена по собственным функциям ψi, то есть представлена в виде ряда (разложение по базису)
ψ = ∑ cψi = cψ1 + cψ2 + cψ3 + …. + cψn
№4 слайд
Содержание слайда:
№5 слайд
Содержание слайда:
№6 слайд
Содержание слайда: ПОСТУЛАТ №3 (об основном уравнении кв. мех.):
ПОСТУЛАТ №3 (об основном уравнении кв. мех.):
Основное уравнение кв. мех. бы-
ло постулировано Э.Шредингером
в 1927 г. Изменение ψ во времени.
Ĥψ(x,y,z,t) =Eψ(x,y,z,t)
Ĥ ≡ Е = Т+U =
№7 слайд
Содержание слайда: Функция состояния должна удовлетворять этому урав-нению (ур. Шредингера в частных производных):
Функция состояния должна удовлетворять этому урав-нению (ур. Шредингера в частных производных):
№8 слайд
Содержание слайда:
№9 слайд
Содержание слайда:
№10 слайд
Содержание слайда: Это также справедливо для любого оператора, у которого система собственных функций совпадает с системой собственных функций оператора Ĥ:
Это также справедливо для любого оператора, у которого система собственных функций совпадает с системой собственных функций оператора Ĥ:
Âψi =Аψi, где i = 1, 2, …, ∞
Ā = < ψ│Â│ψ > = ∑│ci│2Ai , где i = 1, 2, …, ∞
ci → ∑│ci │2 =1
│ci │2 - это вероятность получения значения Ai, отвечаю-щего собственной ф-ции ψi в результате отдельного измерения наблюдаемой величины А
№11 слайд
Содержание слайда: Выводы из 5 постулата:
Выводы из 5 постулата:
В сост., описываемом ψ, физ. вел-на имеет определён-ное значение только, если эта ψ является собственной функцией оператора, соответствующего данной физ. вел-не.
Если два оператора (Â и Ĥ) имеют одинаковую систе-му собственных функций, то они могут одновременно иметь определённые значения (т.е. их можно замерить одновременно с любой наперёд заданной точностью)
№12 слайд
Содержание слайда: Постулат № 6: принцип СУПЕРПОЗИЦИИ
Постулат № 6: принцип СУПЕРПОЗИЦИИ
Если система ожет находиться в состояниях, описываемых ψ1 и ψ2, то она может находится и в состоянии:
ψ= с1ψ1 +с2ψ2
где : с1и с2 константы, ψ1 и ψ2 – ортонормированы.
ci = ∫ψ1*ψ2dV
Т.о., ψ описывает такое сост-е, при котором система нахо-дится либо в сост ψ1 с вероятностью с12 , либо в ψ2 с - с12
Если с-ма может находится в нескольких состояниях, то она может находится в любом состоянии, явл. их наложе-нием (суперпозицией): ψ = ∑сiψi , где i = 1, 2, …, ∞
№13 слайд
Содержание слайда:
№14 слайд
Содержание слайда: Множественность состояний квантовой системы изменяется в моменты измерений
Множественность состояний квантовой системы изменяется в моменты измерений
Во время измерений воздействие измерительных инстру-ментов приводит к тому, что множественность претерпе-вает когеренцию и в зависимости от метода измерений пе-реходит в одно из когерентных состояний, которое мы и можем зафиксировать. Н.п.
дифракция электронов. На од-
ной щели дифракции нет, на
двух – есть, попытка отслежи-
вать каждый электроны с пом.
фотонов (рассеяние фотонов
на электронах) с двумя щелями
- отсутствие интерференции
№15 слайд
Содержание слайда: Кот Шредингера, как отражение принципа суперпози-ции состояний кв. системы.
Кот Шредингера, как отражение принципа суперпози-ции состояний кв. системы.
Мысленный экспер. Берем кота и сажаем его в ящик. Туда же помещаем колбу с ядовитым газом, радиоактивный атом и счетчик Гейгера. Радиоактивный атом может рас-пасться по истечении
периода полураспада, а
может не распасться. Ес-
ли он распадется, счет-
чик засечет радиацию,
механизм разобьет кол-
бу с газом, и кот погиб-
нет. Если нет — останется жив
№16 слайд
Содержание слайда:
№17 слайд
Содержание слайда:
№18 слайд
Содержание слайда: ПОСТУЛАТ № 7: о тождественности частиц
ПОСТУЛАТ № 7: о тождественности частиц
Все одинаковые частицы тождественны. Поэтому электроны – неразличимы (замена одного из них другим не может быть обнаружена экспериментально).
Доп. условие, накладываемое на волновую функцию электронов:
Волновая функция частиц с полуцелым спином долж-на быть ассиметрична относительно перестановки ко-ординат двух таких частиц:
ψ(q1, q2, …, qi, …, qn) = ψ(q1, qi, …, q2, …, qn)
№19 слайд
Содержание слайда:
№20 слайд
Содержание слайда: Задание на усвоение
Скачать все slide презентации Основные постулаты квантовой механики одним архивом:
