Презентация Детекторы нейтронов онлайн
На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Детекторы нейтронов абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 40 слайдов. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.
Презентации » Физика » Детекторы нейтронов
Оцените!
Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
- Тип файла:ppt / pptx (powerpoint)
- Всего слайдов:40 слайдов
- Для класса:1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
- Размер файла:7.52 MB
- Просмотров:74
- Скачиваний:0
- Автор:неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№2 слайд
Содержание слайда: Механизмы регистрации нейтронов в веществе основаны на косвенных методах, как видно из самого названия нейтронов, они сами по себе нейтральны. Нейтроны не вступают, как гамма-кванты в непосредственное взаимодействие с электронами вещества.
Механизмы регистрации нейтронов в веществе основаны на косвенных методах, как видно из самого названия нейтронов, они сами по себе нейтральны. Нейтроны не вступают, как гамма-кванты в непосредственное взаимодействие с электронами вещества.
Процесс регистрации нейтронов начинается тогда, когда при взаимодействии с ядрами нейтроны инициируют образование одной или нескольких заряженных частиц. Электрические сигналы, образованные этими заряженными частицами, могут затем обрабатываться детектирующей системой.
№5 слайд
Содержание слайда: Газ для детекторов
В зависимости от области применения рассматриваемые детекторы обычно заполняют He3, He4, BF3, CH4 под давление от 1 до 20 атм.
Для улучшения рабочих характеристик детектора часто добавляются другие газы. Например, для сокращения длины пробега продуктов реакции может использоваться тяжелый газ аргон.
Добавление тяжелого газа также ускоряет собирание зарядов, но имеет и негативное последствие – повышает чувствительность детектора к гамма-излучению.
№6 слайд
Содержание слайда: Чувствительность детекторов к гамма-излучению
Поскольку большинство ядерных материалов излучает гамма-квантов в 10 и более раз больше, чем нейтронов, чувствительность детектора к гамма-квантам является важным критерием для его выбора.
В любом детекторе гамма-кванты могут передавать энергию электронам в процессе комптоновского рассеяния. Комптоновское рассеяние может иметь место на стенках детектора или на атомах газа-наполнителя с образование электрона, который может ионизировать газ.
Комптоновское рассеяние – процесс упругого столкновения, в котором гамма-квант взаимодействует со свободным или слабо связанным электроном и передает часть своей энергии электрону. Электрон становится свободным с кинетической энергией, потерянной гамма-квантом.
№14 слайд
Содержание слайда: Камеры деления
Камера деления регистрирует нейтроны, вызвавшие деление ядер материала, нанесенного на внутренней стенке.
Спектр амплитуд импульсов камеры деления с покрытием из 235U с поверхностной плотностью около 0,8 мг/см2
Видна двухгорбая кривая от легкого и тяжелого осколка деления.
№20 слайд
Содержание слайда: Нейтроны могут быть получены в реакциях на ядрах, в которых нейтроны наиболее слабо связаны. В этих реакциях может образоваться сначала возбужденное промежуточное ядро с энергией возбуждения. Если энергия возбуждения больше, чем энергия связи «последнего нейтрона» в промежуточном ядре, то вероятность излучения нейтрона достаточно велика. Остаточная энергия возбуждения распределяется в виде кинетической энергии между нейтроном и остаточным ядром. Ядро после вылета нейтрона может оказаться в возбужденном состоянии и перейти затем в основное состояние путем излучения гамма-кванта. Возможность получения нейтронов в той или иной реакции определяется энергией связи нейтрона в ядре.
Нейтроны могут быть получены в реакциях на ядрах, в которых нейтроны наиболее слабо связаны. В этих реакциях может образоваться сначала возбужденное промежуточное ядро с энергией возбуждения. Если энергия возбуждения больше, чем энергия связи «последнего нейтрона» в промежуточном ядре, то вероятность излучения нейтрона достаточно велика. Остаточная энергия возбуждения распределяется в виде кинетической энергии между нейтроном и остаточным ядром. Ядро после вылета нейтрона может оказаться в возбужденном состоянии и перейти затем в основное состояние путем излучения гамма-кванта. Возможность получения нейтронов в той или иной реакции определяется энергией связи нейтрона в ядре.
№22 слайд
Содержание слайда: Различные типы реакций
(α, n)-реакция
Be9 + He4→C12 + n + 5,704 МэВ
B11 + He4 →N14 + n + 0,158 МэВ
Li7 + He4 →B10 + n - 2,790 МэВ
(d, n)-реакция
H3 + H2 →He4 + n + 17,588 МэВ
C12 + H2 →N13 + n - 0,282 МэВ
(p, n)-реакция
Li7 + H1 →Be7 + n - 1,646 МэВ
H3 + H1 →He3 + n - 0,764 МэВ
(γ, n)-реакция (ядерный фотоэффект)
Be9 + γ → Be8 + n - 1,666 МэВ
H2 + γ →H1 + n - 2,225 МэВ
№25 слайд
Содержание слайда: Обычно вещество источника представляет собой смесь бромида радия и порошка бериллия, спрессованную под большим давлением. Эту смесь аккуратно запаивают в оболочку из латуни или никеля, которую из соображений безопасности (радон) окружают второй оболочкой. Радий и бериллий смешивают, как правило, в весовом отношении 1:5.
Обычно вещество источника представляет собой смесь бромида радия и порошка бериллия, спрессованную под большим давлением. Эту смесь аккуратно запаивают в оболочку из латуни или никеля, которую из соображений безопасности (радон) окружают второй оболочкой. Радий и бериллий смешивают, как правило, в весовом отношении 1:5.
Мощность Ra-Be источника составляет (1,2-1,7)*107 нейтрон/сек.
№26 слайд
Содержание слайда: Другие источники (α, n) типа
Po210 (RaF) является другим хорошо известным α - излучателем, имеющим период полураспада 138,5 дня и излучающий α частицы с энергией 5,305 МэВ. Po210 имеет ряд преимуществ по сравнению с рядом других источников, так как не излучает β - и γ – лучей.
Недостатком является короткое время жизни.
№27 слайд
Содержание слайда: Pu-Be источник имеет существенные преимущества:
Pu-Be источник имеет существенные преимущества:
1) так как плутоний с бериллием образуют сплав то при изготовлении источников легко достигается воспроизводимость их параметров
2) источник испускает мягкие γ кванты и
3) имеет большой период полураспада.
Однако недостатками для некоторых
приложений является относительно невысокий
удельный выход и то обстоятельство, что
в нейтронном поле мощность источника
изменяется вследствие деления Pu239
№30 слайд
Содержание слайда: Радиоактивные (γ, n) - источники
В отличие от (α, n)-источников, испускающих нейтроны с непрерывным спектром, фотонейтронные источники, использующие монохроматические γ-лучи, излучают почти моноэнергетические нейтроны. Ввиду того, что энергия γ-лучей радиоактивных веществ редко превышает 3 Мэв, (γ, n)-реакции могут быть осуществлены только в бериллии (Q = — 1,685 Мэв) и в дейтерии (Q = — 2,225 Мэв); в качестве γ-излучателей используются различные естественные и искусственные радиоактивные изотопы. Недостатками фотонейтронных источников являются малый выход и обычно небольшое время жизни γ-излучателей. При работе с фотонейтронными источниками следует принимать необходимые меры предосторожности по защите от жесткого γ -излучения.
№31 слайд
Содержание слайда: Sb-Be источник
Показана схема распада изотопа Sb124, образующегося при облучении нейтронами изотопа Sb123. Примерно 48% всех β-распадов приводит к возбужденному состоянию Те124, излучающему при распаде γ-кванты с энергией 1,692 Мэв. Естественная смесь изотопов сурьмы содержит 42,75% Sb123 и 57, 25% Sb121. Сечение активации изотопа Sb123 равно 2,5 барн при υ0 = 2200 м/сек, а период полураспада изотопа Sb124 составляет 60,9 дня.
№37 слайд
Содержание слайда: Большинство источников дает нейтроны с неодинаковой энергией. Часто их спектр довольно широкий. Однако для многих исследований необходимо иметь большое разрешение по энергиям. Например, при изучении зависимости эффективного сечения какого-либо процесса от энергии нейтронов нужно выделять из непрерывного спектра нейтроны заданной энергии.
Большинство источников дает нейтроны с неодинаковой энергией. Часто их спектр довольно широкий. Однако для многих исследований необходимо иметь большое разрешение по энергиям. Например, при изучении зависимости эффективного сечения какого-либо процесса от энергии нейтронов нужно выделять из непрерывного спектра нейтроны заданной энергии.
Скачать все slide презентации Детекторы нейтронов одним архивом:
-
ВНЕДРЕНИЕ ДЕТЕКТОРА СОТОВОЙ СВЯЗИ В ПРАКТИКУ ЭКЗАМЕНАЦИОННОГО КОНТРОЛЯ Мудрик Дмитрий Сергеевич, 9Б класс, МОУ «Гимназия 5»,
-
Выполнили: Межецкий Артём Бурнайкина Ксения Руководитель: Попова И. А. , учитель физики
-
Открытие протона и нейтрона. Массовое и зарядовое число атома. Силина Н. А. , учитель физики МОУ СОШ 2 п. Редкино Тверской области
-
Детектори іонізуючого випромінювання
-
Открытие нейтрона и протона
-
Активационная методика для бор-нейтроннозахватной терапии
-
Рассеяние нейтронов на ядрах
-
Нейтронно-активационный анализ
-
Детекторы частиц
-
Нейтронный цикл в ядерном реакторе