Презентация Жарық дифракциясы. Френельдің аумақ әдісі. Жарықтың түзу сызықпен таралуы. Аумақ пластинасы онлайн

На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Жарық дифракциясы. Френельдің аумақ әдісі. Жарықтың түзу сызықпен таралуы. Аумақ пластинасы абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 28 слайдов. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.

Презентации » Физика » Жарық дифракциясы. Френельдің аумақ әдісі. Жарықтың түзу сызықпен таралуы. Аумақ пластинасы

Просмотр ВСЕЙ презентации! ЖМИТЕ

Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!

Смотреть онлайн
Скачать

Тип файла:

ppt / pptx (powerpoint)
Всего слайдов:

28 слайдов
Для класса:

1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
Размер файла:

1.84 MB
Просмотров:

109
Скачиваний:

0
Автор:

неизвестен

Слайды и текст к этой презентации:

№1 слайд

Содержание слайда: Лекция - 5. Жарық дифракциясы. Френельдің аумақ әдісі. Жарықтың түзу сызықпен таралуы. Аумақ пластинасы. Электромагниттік толқын бір текті ортада тараған кезде толқын шебінің геометриялық пішіні өзгермейді. Егерде толқын мөлдір емес кедергілері бар немесе сыну көрсеткіші шұғыл өзгеретін аймақтары бар біртекті емес мөлдір ортада таралатын болса, онда толқын шебі бүлінеді, кеңістікте интенсивтіктің үлестірілуі өзгереді.

№2 слайд

Содержание слайда: Осындай жағдайларды дифракция деп атайды. Оптикада Френель дифракциясы және Фраунгофер дифракциясы деп дифракцияны шартты түрде екіге бөлінеді. Френель дифракциясы (сфералық толқындар дифракциясы) Фраунгофер дифракциясына (параллель шоқтар, яғни жазық толқындар дифракциясы) қарағанда жалпы жағдай болып табылады.

№3 слайд

Содержание слайда: Френельдің аумақтық әдісі Френель дифракциялық суреттерді есептеудің жарты-толқындық аумақтар немесе Френель аумақтары деген көрініске негізделген жуық әдісін ұсынды. Френель толқындық беттің әртүрлі элементтерінен келетін тербелістердің амплитудаларын қосуды бетін конфигурациясы қарастырылып отырған есептің симметриясына қарай аумақтарға бөлу арқылы іске асыруды ұсынды.

№4 слайд

Содержание слайда: Аумақтардың шекараларын М0, М1, М2,... арқылы белгілегенде, осы шарт мына түрде жазылады:

№5 слайд

Содержание слайда: (1) (1) мұндағы -жарықтың толқыны ұзындығы, Р- өріс бақыланатын нүкте, О-Френельдік нөлінші аумағының центрі (2-сурет). Осылай алынған аумақтардың мөлшерін есептейік. Орталық аумақ үшін (2-сурет)

№6 слайд

Содержание слайда: а мен b-ға салыстырғанда  кіші шама (а, b>>) болуы себепті мынаны (2)табамыз радиусы r0 cфералық сегменттің ауданы болады , (3)

№7 слайд

Содержание слайда: Френель әдісі бойынша тұрғызу толқындық шепті теңдей аумақтарға бөледі, бұлардың әрқайсысының (3) өрнегімен анықталатын ауданы болады. Демек Р нүктесіне дейін жеке аумақтардан келіп жететін тербелістердің амплитудалары b қашықтығына және аумақ бетіне түсірілген нормаль мен b бағыты арасындағы  бұрышқа тәуелді болады. Мұнда ескеретін нәрсе, аумақ нөмірі m өскенде bm қашықтығы артады және  бұрышы ұлғаяды. Сондықтан жеке аумақтардан нүктесіне дейін жеткен тербелістердің аm амплитудалары кішірейе беруі тиіс: а0> a1 >…> am > am+1>...

№8 слайд

Содержание слайда: Екі көрші аумақтан нүктесіне келетін тербелістердің фазалары қарама-қарсы болатындықтан, m аумақ әрекеті тудыратын қорытқы тербелістің Аm амплитудасы мынаған тең (4) мұндағы соңғы мүшенің таңбасы m тақ болғанда оң, m жұп болғанда-теріс болады.

№9 слайд

Содержание слайда: Аумақ саны жұп болған жағдайда бұлардың әрекеттері қос-қостан бірін-бірі әлсіретеді де, нүктесіндегі қорытқы тербелістің Аm амплитудасы елеусіз аз болады. Аумақ саны тақ болғанда бұлардың біреуінің әрекеті әлсіремей қалады да, Аm m жұп болғандағыдан үлкен болады.

№10 слайд

Содержание слайда: Қорытқы тербелістің Аm амплитудасы: m тақ болғанда: (5) m жұп болғанда ( (6)

№11 слайд

Содержание слайда: мұндағы “+”- аумақ саны тақ, “-” – аумақ саны жұп болғанда алынады. Толқындық шептің қалқамен жабылмаған бөлігіне (тесікке) келетін (сиятын) аумақтар саны ол мынаған тең

№12 слайд

Содержание слайда: Ал, m-і адиусы аумақ радиусы радиусы rm қалқадағы қарастырылып отырған тесік радиусы болып табылады. Осыдан радиусы тесік толқындық шептің өрнегімен анықталатын аумақтар саны сиятын бөлігін ашатындығын табамыз.

№13 слайд

Содержание слайда: Егерде тесіктің мөлшерін шексіздікке дейін өсіретін болсақ, яғни толқындық шептің бүкіл бетін ашық қалдыратын болсақ, онда соңғы аm аумақтың әрекеті шексіз кіші болады, яғни толқындық шеп ашық болған жағдайда барлық толқынның әрекеті орталық аумақтың жартысының әрекетімен пара-пар болады. Осыдан ашық аумақтар саны үлкен болғанда тесік мөлшері нүктесіндегі интенсивтікке әсер етуден қалады.

№14 слайд

Содержание слайда: Басында дифракцияны толқындардың қоршауларды орағыта өту құбылысы ғана деп түсінген. Алдыңғы қатарлы оптика және толқындар теориясы бұл ұғымды кеңейтіп геометриялық оптика заңынан ауытқып таралатын толқындардың кез-келген процесін қарастырады. Жарық қозуы жететін ортаның әр нүктесі екінші ретті толқындардың центрі болып келеді (Гюгенс принципі).

№15 слайд