Презентация Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9) онлайн
На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9) абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 21 слайд. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.
Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
- Тип файла:ppt / pptx (powerpoint)
- Всего слайдов:21 слайд
- Для класса:1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
- Размер файла:946.00 kB
- Просмотров:70
- Скачиваний:0
- Автор:неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№1 слайд
Содержание слайда: Тема 2. Конвекция
Лекции 8, 9
№2 слайд
Содержание слайда: § 5. Ламинарный тепловой пограничный слой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности
В § 10 темы 1 было получено выражение для толщины ламинарного гидродинамического погранслоя на плоской поверхности:
.
№3 слайд
Содержание слайда: 1) при y = 0 = 0 – очевидно;
1) при y = 0 = 0 – очевидно;
2) при y = 0 ;
3) при y = Т = 0 = Т0 – ТW = T (температурный напор) – очевидно;
4) при y = Т ∂/∂y = 0 – условие плавности профиля температуры.
№4 слайд
Содержание слайда: 1. Поток стационарен ∂T/∂t = 0 .
1. Поток стационарен ∂T/∂t = 0 .
2. Поскольку поверхность бесконечна по оси z и никаких изменений в этом направлении не происходит, то
и .
3. В связи с малой толщиной теплового погранслоя все величины изменяются по его толщине значительно
быстрее, чем по длине, то есть .
№5 слайд
Содержание слайда: На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно,
На поверхности пластины, т.е. при y = 0 u = 0 (условие прилипания) и v = 0 (условие непроницаемости поверхности пластины, справедливое при малой интенсивности массообмена между пластиной и потоком). Следовательно,
, что то же, что и , –
подтвердили 2)-е условие.
№6 слайд
Содержание слайда: Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид:
Таким образом, профиль избыточной температуры имеет приближенно следующий вид:
.
Тогда
.
№7 слайд
Содержание слайда: Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем
Подставляя значение производной избыточной температуры в формулу для , найдем
.
Подставив в последнюю формулу выражение для Т (слайд 2), найдем, как изменяется по длине плоской поверхности:
.
№8 слайд
Содержание слайда: Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде:
Тогда формулу для коэффициента теплоотдачи можно переписать в виде:
.
№9 слайд
Содержание слайда: Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине:
Очевидно, что в рассматриваемом случае безграничной в направлении z пластины среднее по поверхности значение любой величины определяется путем ее усреднения по некоторой длине:
,
то есть среднее по длине значение коэффициента теплоотдачи равно удвоенному локальному его значению в конце этой длины.
№10 слайд
Содержание слайда: где , .
где , .
№11 слайд
Содержание слайда: § 6. Конвективная теплоотдача при свободном движении
№12 слайд
Содержание слайда: На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила
На элементарный объем dV, плотность среды в котором меньше плотности окружающей жидкости на величину , действует архимедова сила
dFА = g dV .
В качестве разности плотностей можно выбрать величину
= 0 – W ,
где 0 – плотность жидкости при температуре T0,
W – то же при температуре TW.
Порядок объемной плотности архимедовой силы
о(fА) = g .
№13 слайд
Содержание слайда: Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции
Как это следует из уравнения Навье-Стокса, в частном случае одномерного стационарного движения объемная плотность силы инерции
,
а ее порядок ,
где 0, u0, l0 – характерные величины плотности, скорости и характерный размер потока.
№14 слайд
Содержание слайда: С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом:
С учетом требования безразмерности величина, характеризующая соотношение архимедовой силы, сил инерции и трения, выразится следующим образом:
– критерий Архимеда,
определяющий движение жидкости в условиях свободной конвекции
№15 слайд
Содержание слайда: Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом.
Если изменение плотности обусловлено термическим расширением среды, критерий Архимеда принимает специфическую форму, которую можно получить следующим образом.
Термическое расширение характеризуется температурным коэффициентом объемного расширения, выражающего относительное изменение удельного объема при изменении температуры на 1 К:
, К–1,
где v – удельный объем жидкости, то есть величина, обратная плотности.
№16 слайд
Содержание слайда: Подставив выражение для в формулу для критерия Архимеда, получим:
Подставив выражение для в формулу для критерия Архимеда, получим:
– критерий Грасгофа.
№17 слайд
Содержание слайда:
№18 слайд
Содержание слайда:
№19 слайд
Содержание слайда:
№20 слайд
Содержание слайда:
№21 слайд
Содержание слайда:
Скачать все slide презентации Конвекция. Ламинарный тепловой погранслой при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. (Тема 2. Лекции 8,9) одним архивом:
