Презентация Критический диаметр изоляции. Передача теплоты через шаровую стенку онлайн

На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Критический диаметр изоляции. Передача теплоты через шаровую стенку абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 17 слайдов. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.

Презентации » Физика » Критический диаметр изоляции. Передача теплоты через шаровую стенку

Просмотр ВСЕЙ презентации! ЖМИТЕ

Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!

Смотреть онлайн
Скачать

Тип файла:

ppt / pptx (powerpoint)
Всего слайдов:

17 слайдов
Для класса:

1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
Размер файла:

1.07 MB
Просмотров:

58
Скачиваний:

0
Автор:

неизвестен

Слайды и текст к этой презентации:

№1 слайд

Содержание слайда: ФБОУ ВПО Астраханский Государственный Технический Университет Кафедра «Теплоэнергетика»

№2 слайд

Содержание слайда: Тепловая изоляция – это покрытие из теплоизоляционного материала, которое способствует снижению потерь Q в окружающую среду. Тепловая изоляция – это покрытие из теплоизоляционного материала, которое способствует снижению потерь Q в окружающую среду. Рассмотрим случай, когда цилиндрическая стенка покрыта однослойной тепловой изоляцией. Величины α1, α2, λ1 и λиз заданы(рис. 1) Вопрос: как будет уменьшаться полное линейное термическое сопротивление теплопередачи при изменении δизоляции за счет изменения её диаметра?

№3 слайд

Содержание слайда: Рис. 1 Запишем Rl: (1)

№4 слайд

Содержание слайда: При увеличении внешнего диаметра изоляции d3 увеличивается сопротивление слоя изоляции , но одновременно уменьшается сопротивление теплоотдачи на наружной поверхности изоляции. Возьмем производную от по d3 и приравняем её к 0: Выражая из этого уравнения получим формулу для определения критического диаметра (что соответствует экспериментальной точке кривой = f()), т.е. min и max (2)

№5 слайд

Содержание слайда: Вторая производная от в этой точке будет >0. Следовательно, критическому диаметру соответствует min и max ql ,определяемый: ). Рис. 2

№6 слайд

Содержание слайда: Уравнение (1) показывает, что увеличение d3 (диаметра изоляции) в области d2 < d3 < dкр сопровождается увеличением тепловых потерь за счёт повышения теплоотдающей поверхности изоляции; при d3 = dкр эти потери достигают максимального значения и только при d3 > dкр тепловая изоляция оправдывает своё назначение; т.е. увеличение d3 приводит к уменьшению ql.

№7 слайд

Содержание слайда: Следовательно, для эффективности применения изоляции необходимо, чтобы dкр был меньше внешнего диаметра оголённого трубопровода d2 либо равен ему. В этом случае d3 > d2 > dкр. Подставив в последнее неравенство выражение для dкр, получаем Отсюда, Если это условие не выполняется, то изоляционный материал подобран неправильно.

№8 слайд

Содержание слайда: Изоляция считается эффективной, если термическое сопротивление изолированной трубы больше чем неизолированной: т.е. (1) или (2) Тепловой поток от неизолированной внешней поверхности трубы:

№9 слайд

Содержание слайда: Тепловой поток от изолированной поверхности с толщиной изоляции δиз(термическим сопротивление стенки пренебрегаем): В зависимости от соотношения , изоляция может вести как к повышению так и к понижению Q. Отношение: ;

№10 слайд

Содержание слайда: Передача теплоты через шаровую стенку. Граничные условия первого рода – когда задается распределение t˚C на поверхности тела в функции времени Пусть имеется полый шар с радиусами r1 и r2, постоянным коэффициентом λ(теплопроводности) и с заданными равномерно распределенными температурами поверхностей tc1 и tc2. Т.к. в данном случае t˚C изменяется в направлении радиуса шара, то диф. уравнение теплопроводности в сферич. координ.:

№11 слайд

Содержание слайда: Граничные условия: при r=r1 t=tc1 при r=r2 t=tc2 После двойного интегрирования (1) получаем: Постоянные с1 и с2 определяются из граничных условий:

№12 слайд

Содержание слайда: Подставляя из (3) в уравнение (1) получим выражение для температурного поля в шаровой стенке: (4) Из закона Фурье: подставив значение градиента температуры :

№13 слайд

Содержание слайда: Профиль температуры по толщине шаровой стенки меняется по закону гиперболы.

№14 слайд

Содержание слайда: Из уравнения (5) выразим термическое сопротивление шаровой стенки: тогда - для однослойной стенки. Для многослойной стенки: где Перепад температур в i-ом слое:

№15 слайд

Содержание слайда: II. Граничные условия третьего рода(теплопередача). Кроме r1 и r2, известны tж1 и tж2, и α1 и α2. Эти величины =const во времени, а α1 и α2 =const и по поверхности. Т.к. процесс стационарный и полный тепловой поток Q [Вт] будет const для всех изотермических поверхностей, то:

№16 слайд