Презентация Сила тока. Плотность тока. Уравнение неразрывности онлайн
На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Сила тока. Плотность тока. Уравнение неразрывности абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 85 слайдов. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.
Презентации » Физика » Сила тока. Плотность тока. Уравнение неразрывности
Оцените!
Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
- Тип файла:ppt / pptx (powerpoint)
- Всего слайдов:85 слайдов
- Для класса:1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
- Размер файла:1.43 MB
- Просмотров:99
- Скачиваний:1
- Автор:неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№2 слайд
![Электрический ток. Носители](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img1.jpg)
Содержание слайда: Электрический ток.
Носители электрического тока
Электродинамика – раздел учения об электричестве, в котором рассматриваются явления и процессы, обусловленные движением электрических зарядов.
Электрическим током называется упорядоченное движение электрических зарядов. За направление тока принимают направление движения положительных зарядов.
Носителями тока в проводящей среде являются электроны (в металлах), ионы (в электролитах), либо другие частицы.
Токи подразделяются на:
конвекционные (сопровождающиеся переносом вещества);
токи проводимости (не сопровождающиеся переносом вещества)
№3 слайд
![Электрический ток В общем](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img2.jpg)
Содержание слайда: Электрический ток
В общем случае носители тока участвуют в хаотическом (тепловом) движении внутри проводника так, что через любую поверхность S в среднем проводит одинаковое число носителей.
При наложении внешнего электрического поля на хаотические движение накладывается упорядоченное движение носителей с некоторой постоянной скоростью, и через поверхность S течет ток.
№6 слайд
![Единица силы тока Единицей](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img5.jpg)
Содержание слайда: Единица силы тока
Единицей силы тока является ампер (А)
Один ампер (1 А) – это такая сила тока, протекающего по двум прямолинейным параллельным бесконечно длинным тонким проводникам, расположенным в вакууме на расстоянии 1 м друг от друга, при которой данные проводники взаимодействуют с силой 0,2 мкН в расчете на один метр длины каждого проводника.
Данная сила взаимодействия имеет магнитную природу.
№7 слайд
![Плотность тока Электрический](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img6.jpg)
Содержание слайда: Плотность тока
Электрический ток может быть распределен по поверхности, через которую он протекает, неравномерно. Поэтому для более детальной характеристики тока вводят вектор плотности тока j.
Плотность тока – вектор, модуль которого равен отношению силы тока dI через элементарную площадку, расположенную в данной точке перпендикулярно направлению движения носителей, к ее площади:
№9 слайд
![Плотность тока За направление](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img8.jpg)
Содержание слайда: Плотность тока
За направление вектора j принимают направление вектора скорости u упорядоченного движения положительных носителей.
Если носителями являются заряды разных знаков с объемными плотностями + и – и скоростями их упорядоченного движения u+ и u– соответственно, то вектор плотности тока j определяется следующим образом:
В проводниках: j = –u–
№11 слайд
![Линии тока Линии тока это](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img10.jpg)
Содержание слайда: Линии тока
Линии тока – это линии, касательные к которым в каждой точке совпадают по направлению с вектором плотности тока j.
Густота линий пропорциональна модулю вектора j.
Линии тока представляют собой траектории носителей тока при стационарном протекании тока по проводнику
№12 слайд
![Уравнение непрерывности](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img11.jpg)
Содержание слайда: Уравнение непрерывности
Представим себе в некоторой проводящей среде, где течет ток, замкнутую поверхность S.
Интеграл
дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из объема V, охватываемого поверхностью S.
В силу закона сохранения заряда этот интеграл убыли заряда в единицу времени внутри объема V:
№13 слайд
![Уравнение непрерывности в](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img12.jpg)
Содержание слайда: Уравнение непрерывности в случае стационарного (постоянного) тока
В случае стационарного (постоянного) тока распределение зарядов в пространстве должно оставаться неизменным, т.е. в правой части уравнения непрерывности dq/dt = 0.
Следовательно, для постоянного тока
Иначе говоря, линии вектора j нигде не начинаются и нигде не заканчиваются. Говорят, что в случае постоянного тока поле вектора j не имеет источников.
№14 слайд
![Уравнение непрерывности в](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img13.jpg)
Содержание слайда: Уравнение непрерывности в дифференциальной форме
Преобразуем последние два уравнения к дифференциальной форме.
Как было сделано ранее для потока вектора E, получим, что дивергенция вектора j в некоторой точке равна убыли плотности заряда в единицу времени в той же точке:
№17 слайд
![Электрическое сопротивление](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img16.jpg)
Содержание слайда: Электрическое сопротивление
Единица электрического сопротивления – ом (Ом).
1 Ом – сопротивление такого проводника, при котором при напряжении 1 В течет постоянный ток силой 1 А.
Величина G = R-1 называется электрической проводимостью проводника. Ее единица измерения – сименс (См).
Сопротивление R проводника зависит от его размеров и формы, а также из материала, из которого этот проводник изготовлен.
№18 слайд
![Электрическое сопротивление](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img17.jpg)
Содержание слайда: Электрическое сопротивление
Например, для однородного линейного проводника длиной l и площадью поперечного сечения S сопротивление рассчитывается по формуле:
Здесь – удельное электрическое сопротивление – величина, характеризующая материал проводника. Единица удельного электрического сопротивления – ом-метр (Омм).
Для наиболее хороших проводников при комнатной температуре составляет ~ 10-8 Омм.
№19 слайд
![Закон Ома в дифференциальной](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img18.jpg)
Содержание слайда: Закон Ома в дифференциальной (локальной) форме
Найдем связь между плотностью тока j и полем E в одной и той же точке однородного изотропного проводника (в котором jE).
Мысленно выделим в окрестности некоторой точки проводника элементарный цилиндрический объем с образующими, параллельными j и E и поперечным сечением dS и длиной dl. Тогда
№20 слайд
![Закон Ома цепи в](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img19.jpg)
Содержание слайда: Закон Ома цепи в дифференциальной (локальной) форме
В векторном виде:
Величина, обратная удельному электрическому сопротивлению, = -1 называется удельной электрической проводимостью вещества проводника.
Единицей удельной электрической проводимости является сименс на метр (См/м).
№22 слайд
![Заряд внутри проводника с](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img21.jpg)
Содержание слайда: Заряд внутри проводника с током
Если ток постоянный, то избыточный заряд внутри однородного проводника всюду равен нулю. В самом деле, согласно уравнению непрерывности, закону Ома в локальной форме и теореме Гаусса для вектора E:
Избыточный заряд может появиться только на поверхности проводника, в местах соприкосновения с другими проводниками, где проводник имеет неоднородности.
№23 слайд
![Электрическое поле проводника](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img22.jpg)
Содержание слайда: Электрическое поле
проводника с током
Поскольку на поверхности проводника имеется избыточный заряд, то снаружи проводника есть нормальная составляющая En вектора E.
Как было показано ранее, тангенциальные (касательные) составляющие вектора E на границе раздела одинаковы: E1 = E2.
Таким образом, вектор E вблизи поверхности проводника составляет (при наличии тока!) с нормалью к ней некоторый не равный нулю угол .
№24 слайд
![Поле движущихся зарядов Если](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img23.jpg)
Содержание слайда: Поле движущихся зарядов
Если токи стационарны, то распределение электрических зарядов в проводнике не меняется с течением времени: в каждой точке на место уходящих зарядов поступают новые. Эти заряды создают такое же кулоновское поле, что и неподвижные заряды той же конфигурации. Поэтому электрическое поле стационарных токов является потенциальным.
Однако, это поле существенно отливается от электростатического: внутри проводника напряженность E электростатического поля равна нулю.
№26 слайд
![Условия возникновения и](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img25.jpg)
Содержание слайда: Условия возникновения
и существования тока
Для возникновения и осуществления электрического тока необходимы следующие условия:
наличие свободных носителей тока – заряженных частиц, способных перемещаться упорядоченно;
наличие электрического поля, энергия которого должна каким-то образом восполняться.
Если в цепи действуют только силы электрического поля, то перемещение носителей происходит таким образом, что положительные носители перемещались бы из точек с большим потенциалом в точки с меньшим потенциалом, потенциалы точек, что привело бы к выравниванию потенциалов, исчезновению электрического поля и прекращению протекания электрического тока.
№27 слайд
![Условия возникновения и](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img26.jpg)
Содержание слайда: Условия возникновения
и существования тока
Чтобы этого не произошло, в цепь необходимо включить устройство, которое бы выполняло следующую функцию:
направляло положительные носители тока в точки с большим потенциалом, а отрицательные – в точки с меньшим потенциалом, т.е. действовало бы против сил электрических (кулоновских) сил и поддерживало бы разность потенциалов между двумя любыми точками цепи.
Такие устройства называются источниками тока.
№28 слайд
![Сторонние силы Силы не](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img27.jpg)
Содержание слайда: Сторонние силы
Силы не электростатического происхождения, действующие на заряды со стороны источников тока, называются сторонними силами.
Природа сторонних сил: в гальванических элементах они возникают за счет энергии химических реакций между электродами и электролитами; в генераторе – за счет механической энергии вращения ротора генератора; в солнечных батареях – за счет энергии света (фотонов) и т.п.
Под действием создаваемого поля сторонних сил электрические заряды движутся внутри источника тока против сил электрического поля, благодаря чему на концах цепи поддерживается разность потенциалов и в цепи течет электрический ток.
№29 слайд
![Напряженность поля сторонних](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img28.jpg)
Содержание слайда: Напряженность поля
сторонних сил
Количественная характеристика сторонних сил – поле сторонних сил и его напряженность Eстор, определяемая сторонней силой, действующей на единичный положительный заряд:
Участок цепи, на котором действуют сторонние силы, называется неоднородным.
№30 слайд
![Обобщенный закон Ома в](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img29.jpg)
Содержание слайда: Обобщенный закон Ома
в локальной форме
Если под действием электрического поля E возникает ток плотности j = E, то очевидно, что под совместным действием поля кулоновских сил E и поля сторонних сил Eстор, плотность тока:
Это уравнение обобщает закон Ома на случай неоднородных участков проводника. Оно выражает обобщенный закон Ома в локальной форме.
№31 слайд
![Закон Ома для неоднородного](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img30.jpg)
Содержание слайда: Закон Ома
для неоднородного участка цепи
Пусть электрический ток течет вдоль тонких проводов. В этом случае направление тока совпадает с направлением оси провода и j = const во всех точках его сечения.
Преобразуем уравнение обобщенного закона Ома: разделим его на , умножим скалярно на элемент dl, взятый по направлению от сечения 1 к сечению 2 и проинтегрируем по длине провода от точки 1 до точки 2:
№34 слайд
![Закон Ома для неоднородного](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img33.jpg)
Содержание слайда: Закон Ома
для неоднородного участка цепи
Электродвижущая сила на участке цепи – скалярная физическая величина, численно равная работе сторонних сил при перемещении единичного положительного заряда вдоль этого участка:
Эта работа совершается за счет энергии, затрачиваемой в источнике тока, поэтому ЭДС можно назвать электродвижущей силой источника тока, включенного в цепь. ЭДС, как и потенциал, измеряется в вольтах.
№38 слайд
![Частные случаи обобщенного](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img37.jpg)
Содержание слайда: Частные случаи обобщенного закона Ома
2. Представим себе участок цепи, содержащий сам источник ЭДС между его клеммами. Тогда уравнение обобщенного закона Ома примет вид
Здесь r – внутреннее сопротивление источника тока, 1 – 2 – разность потенциалов на его клеммах.
Если цепь разомкнута, то I = 0 и
Таким образом, ЭДС, действующая в разомкнутой цепи, равна разности потенциалов на ее концах.
№39 слайд
![Частные случаи обобщенного](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img38.jpg)
Содержание слайда: Частные случаи обобщенного закона Ома
3. Если цепь замкнута, то точки 1 и 2 совпадают, 1 = 2 и тогда закон Ома приобретает вид:
Здесь – полная ЭДС, действующая в цепи, Rполн – полное сопротивление замкнутой цепи, R – полное внешнее сопротивление цепи, r – полное внутреннее сопротивление источников тока.
№40 слайд
![Поле сторонних сил ЭДС,](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img39.jpg)
Содержание слайда: Поле сторонних сил
ЭДС, действующая в замкнутой цепи, численно равна работе сторонних сил при перемещении единичного положительного заряда по цепи:
Следовательно, циркуляция вектора напряженности сторонних сил по замкнутому контуру не равна нулю. Поэтому поле сторонних сил непотенциально.
№44 слайд
![Первое правило Кирхгофа](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img43.jpg)
Содержание слайда: Первое правило Кирхгофа
Первое правило Кирхгофа, относится к узлам цепи, т.е. к точкам ее разветвления: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю:
При этом токи, идущие к узлу имеют положительный знак, исходящие из узла – отрицательный.
Уравнение первого правила Кирхгофа является следствием условия стационарности.
№46 слайд
![Второе правило Кирхгофа](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img45.jpg)
Содержание слайда: Второе правило Кирхгофа
Второе правило Кирхгофа – оно относится к любому выделенному в разветвленной цепи замкнутому контуру: алгебраическая сумма произведений сил токов в отдельных участках произвольного замкнутого контура на их сопротивления равна алгебраической сумме ЭДС, действующих в этом контуре:
Второе правило Кирхгофа является следствием закон Ома для неоднородного участка цепи.
№47 слайд
![Алгоритм использования правил](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img46.jpg)
Содержание слайда: Алгоритм использования
правил Кирхгофа
1. Произвольно обозначить стрелками положительные направления токов. Если при вычисления ток окажется отрицательным, то его направление противоположно выбранному.
2. Произвольно выбрать замкнутый контур и направление его обхода.
2.1 Если направление тока Ii в уравнении 2-го правила Кирхгофа совпадает с направлением обхода, то соответствующее слагаемое Ii Ri , берется со знаком «+», если противоположно – со знаком «–».
2.2 Если какая-то ЭДС i повышает потенциал в направлении обхода, то она берется со знаком «+», если понижает – со знаком «–».
№48 слайд
![Количество уравнений](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img47.jpg)
Содержание слайда: Количество уравнений
Уравнений необходимо составить столько, чтобы их количество было равно числу неизвестных величин (обычно, токов).
Если разветвленная цепь содержит N узлов, то независимые уравнения 1-го правила Кирхгофа можно составить только для N – 1 узлов.
Если в разветвленной цепи можно выделить несколько замкнутых контуров, то независимые уравнения 2-го правила Кирхгофа можно составить только для тех контуров, которые не получаются в результате наложения уже рассмотренных.
№51 слайд
![Пример . Добавочное](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img50.jpg)
Содержание слайда: Пример 4. Добавочное сопротивление
Для измерения напряжения U на участке цепи параллельно этому участку включают вольтметр, рассчитанный на напряжение U0 при максимальной силе тока в приборе I0 = U0/R0.
Если U > U0, то последовательно с вольтметром включают добавочное сопротивление Rд, определяемое из уравнения:
откуда
№57 слайд
![Постановка задачи Пусть по](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img56.jpg)
Содержание слайда: Постановка задачи
Пусть по длинному тонкому проводнику, потенциалы начальной и конечной точек которого соответственно равны 1 и 2, течет постоянный ток силой I. Сторонних сил в проводнике нет (однородный участок цепи).
Потенциал электростатического поля во всех точках поперечного сечения проводника одинаков и изменяется только в направлении вдоль проводника.
№58 слайд
![Работа тока За промежуток](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img57.jpg)
Содержание слайда: Работа тока
За промежуток времени dt через любое поперечное сечение проводника перемещается один и тот же заряд dq, причем dq = Idt.
На малом перемещении силы электростатического поля совершают работу dq( –d), где –d - убыль потенциала.
Тогда работа электростатических сил на участке 1-2:
№63 слайд
![Закон Джоуля - Ленца С учетом](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img62.jpg)
Содержание слайда: Закон Джоуля - Ленца
С учетом закона Ома для однородного участка цепи, U = IR, где U = 1 – 2, где R – его сопротивление, I – сила тока, то тепловую мощность можно представить в виде:
Закон Джоуля – Ленца (1841 г): выделяющаяся за время t в проводнике с сопротивлением R при протекании по нему тока силой I количество теплоты Q равно
№65 слайд
![Закон Джоуля Ленца в](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img64.jpg)
Содержание слайда: Закон Джоуля – Ленца
в локальной форме
Тепловая мощность P в рассматриваемой части проводника с сопротивлением dR равна:
Здесь dI – сила тока, текущего по рассматриваемой части проводника.
Принимая в внимание выражения для плотности тока и сопротивления,
преобразуем выражение для P:
№66 слайд
![Закон Джоуля Ленца в](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img65.jpg)
Содержание слайда: Закон Джоуля – Ленца
в локальной форме
Здесь dV = dSdl – объем цилиндрической части проводника.
Удельная тепловая мощность тока – выделяющееся в единицу времени в единице объема проводника количество теплоты:
Эта формула выражает закон Джоуля – Ленца в локальной форме (характеризует тепловую мощность тока в точке проводника с данной плотностью тока)
№68 слайд
![Неоднородный участок цепи](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img67.jpg)
Содержание слайда: Неоднородный участок цепи
Если участок цепи содержит источник ЭДС, то на носители тока будут действовать как электрические, так и сторонние силы.
Тогда, согласно закону сохранения энергии, выделяемое в проводнике тепло будет равно алгебраической сумме работ электрических и сторонних сил.
Умножим уравнение закона Ома для неоднородного участка цепи на ток I:
№69 слайд
![Неоднородный участок цепи](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img68.jpg)
Содержание слайда: Неоднородный участок цепи
Здесь Pтепл = I2R – выделяющаяся на участке тепловая мощность; Pист = IE – мощность источника тока – мощность, развиваемая на данном участке сторонними силами.
Сумма в правой части уравнения, т.е. сумма мощностей электрических и сторонних сил называется мощностью тока на участке цепи.
№70 слайд
![Неоднородный участок цепи](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img69.jpg)
Содержание слайда: Неоднородный участок цепи
Если применить данное уравнение ко всей неразветвленной цепи (замкнутой цепи, т.е. когда 1 – 2 = 0), то
Т.е. общее количество выделяемой за единице времени по всей цепи джоулевой теплоты равно мощности только сторонних сил. Теплота производится только сторонними силами. Роль же электрических сил сводится к перераспределению этого тепла по различным участкам цепи.
№73 слайд
![Квазистационарный](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img72.jpg)
Содержание слайда: Квазистационарный электрический ток
Законы Ома и Джоуля – Ленца экспериментально были установлены в опытах с постоянным током. Однако они оказываются справедливы и в случае медленно меняющихся токов, которые называются квазистационарными.
Текущий по проводнику ток называется квазистационарным, если мгновенное значение силы тока I(t) одинаково во всех поперечных сечениях ветви цепи в один и тот же момент времени.
№74 слайд
![Условие квазистационарности](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img73.jpg)
Содержание слайда: Условие квазистационарности
Рассмотрим проводник в током, сила которого меняется с течением времени. Обозначим: - характерное изменение силы тока (период T, если ток изменяется по гармоническому закону; время, за которое ток уменьшается в e раз в случае разрядки конденсатора и т .д.).
Пусть приложенное к концам проводника напряжение мгновенно изменилось, т.е. произошел скачок напряжения. Новому значению напряжения (разности потенциалов) на концах проводника будет соответствовать новое значение напряженности E, плотности тока j (j = E) и силы тока I (I = jS)
№75 слайд
![Условие квазистационарности](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img74.jpg)
Содержание слайда: Условие квазистационарности
Чтобы текущий в проводнике ток был квазистационарным, изменение тока во всех сечениях проводника в ответ на измененное напряжение должно произойти быстро, а именно: время tуст установления новой величины силы тока в проводнике должно быть мало по сравнение с характерным временем силы тока:
Величину tуст можно оценить как время распространения вдоль проводника электромагнитного возмущения – скачка напряженности электрического поля. Скорость этого процесса равна скорости c электромагнитной волны в вакууме.
№76 слайд
![Условие квазистационарности](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img75.jpg)
Содержание слайда: Условие квазистационарности
Таким образом, если l – характерны размер электрической цепи, то время распространения вдоль нее электромагнитного возмущения равно
и условие квазистационарности примет вид:
Если l ~ 3 м, то при c = 3 108 м/с время tуст установления в проводнике новых стационарных значений E, j и I равно 10-8 с. Таким образом, в проводнике с такими размерами ток можно сыитать квазистационарым, если характерное время его изменения много больше 10-8 с.
№77 слайд
![Переходные процессы](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img76.jpg)
Содержание слайда: Переходные процессы
Рассмотрим пример использования закона Ома для описания переходных процессов в электрических цепях, т.е. процессов, в результате которых сила тока изменяется от одного стационарного значения до другого после скачкообразного изменения внешних параметров цепи.
№78 слайд
![Разрядка конденсатора Если](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img77.jpg)
Содержание слайда: Разрядка конденсатора
Если обкладки заряженного конденсатора емкости C замкнуть через сопротивление R, то через него потечет ток.
Пусть I, q, U – мгновенные значения силы тока, заряда положительной обкладки и разности потенциалов (напряжения) между обкладками.
Считаем I > 0, если он течет от положительной обкладки к отрицательной
№83 слайд
![Зарядка конденсатора](/documents_6/beeccdc1484f91a6fd92bfd76c9655f5/img82.jpg)
Содержание слайда: Зарядка конденсатора
Рассмотрим цепь, содержащую последовательно соединенные конденсатор емкостью C, сопротивление R и источник тока с ЭДС E.
Первоначально конденсатор не заряжен (q (t = 0) = 0).
В момент t = 0 ключ K замкнули, и в цепи пошел ток, заряжающий конденсатор. Увеличивающийся потенциал обкладки 2 будет препятствовать дальнейшему протеканию тока, уменьшая его
Скачать все slide презентации Сила тока. Плотность тока. Уравнение неразрывности одним архивом:
Похожие презентации
-
Лекция 10. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК 10. 1. Причины электрического тока. 10. 2. Плотность тока. 10. 3. Уравнение непрерывности. 10. 4. Ст
-
Постоянный электрический ток. Электрический ток, сила и плотность тока
-
Сила тока. Единицы силы тока. Амперметр. Измерение силы тока. МБОУ СОШ 91 Г. Красноярск Тычкова Н. А.
-
Лекция 12 Электрический ток План лекции 1. Понятие о токе проводимости. Вектор тока и сила тока. 2. Дифференциальная форма закона О
-
Сила тока. Измерение силы тока.
-
«Работа и мощность постоянного тока. Электродвижущая сила. Закон Ома для полной цепи. » Учиться определять работу, мощность пост
-
Электрический ток Сила тока Учитель физики МОУ «Борчанская СОШ» Иванова С. В.
-
По физике "Электродвижущая сила. Закон Ома для замкнутой цепи. Источники тока" - скачать
-
По физике "Электрический ток. Сила тока" - скачать
-
Сила тока. Единицы силы тока и её измерение