Презентация Электростатика. Потенциал. Работа электрического поля. Электроемкость. Постоянный и переменный ток онлайн
На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Электростатика. Потенциал. Работа электрического поля. Электроемкость. Постоянный и переменный ток абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 107 слайдов. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.
Презентации » Физика » Электростатика. Потенциал. Работа электрического поля. Электроемкость. Постоянный и переменный ток
Оцените!
Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
- Тип файла:ppt / pptx (powerpoint)
- Всего слайдов:107 слайдов
- Для класса:1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
- Размер файла:2.77 MB
- Просмотров:120
- Скачиваний:0
- Автор:неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№9 слайд
![Из закона Кулона и](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img8.jpg)
Содержание слайда: Из закона Кулона и определения следует, что напряженность электростатического поля, созданного точечным зарядом Q на расстоянии r от него равна:
Из закона Кулона и определения следует, что напряженность электростатического поля, созданного точечным зарядом Q на расстоянии r от него равна:
№10 слайд
![Вывод Вывод -](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img9.jpg)
Содержание слайда: Вывод:
Вывод:
- Электростатическое поле создается точечными зарядами (любое заряженное тело можно рассматривать как систему микроскопических заряженных частиц);
- Сила, действующая на пробный заряд со стороны произвольного электростатического поля, есть сумма сил, действующих на пробный заряд со стороны каждого точечного источника.
Принцип суперпозиции - сумма полей точечных зарядов в точке, удаленной на расстояние
№18 слайд
![Если проводник заряжен, то](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img17.jpg)
Содержание слайда: Если проводник заряжен, то есть на нем находится избыточный заряд какого - либо знака, то из-за того, что одноименные заряды отталкиваются, они будут стремиться занять как можно больший объем и окажутся все на поверхности проводника.
Если проводник заряжен, то есть на нем находится избыточный заряд какого - либо знака, то из-за того, что одноименные заряды отталкиваются, они будут стремиться занять как можно больший объем и окажутся все на поверхности проводника.
Наличие поля внутри привело бы к непрерывному движению зарядов до тех пор, пока поле не исчезло бы. Таким образом, внутри заряженного проводника электростатическое поле отсутствует. Потенциал внутри проводника постоянен.
№20 слайд
![Если проводник поместить во](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img19.jpg)
Содержание слайда: Если проводник поместить во внешнее электрическое поле, то начнется перемещение свободных зарядов таким образом, что положительные заряды скапливаются на одной стороне, а отрицательные - на противоположной.
Если проводник поместить во внешнее электрическое поле, то начнется перемещение свободных зарядов таким образом, что положительные заряды скапливаются на одной стороне, а отрицательные - на противоположной.
Перераспределение зарядов будет происходить до тех пор, пока поле, созданное этими зарядами, не скомпенсирует внешнее поле. Если в этот момент разделить проводник плоскостью, перпендикулярной внешнему полю, то разделенные части проводника окажутся заряженными разноименно.
В разделении зарядов и заключается явление электростатической индукции. Благодаря этому явлению осуществляется электростатическая защита. Если какой-либо прибор необходимо защитить от внешних электрических полей, то его помещают в проводящую оболочку.
№25 слайд
![Диэлектрики - это вещества,](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img24.jpg)
Содержание слайда: Диэлектрики - это вещества, не содержащие свободных заряженных частиц, т.е. таких заряженных частиц, которые способны свободно перемещаться по всему объему тела. Поэтому диэлектрики не могут проводить электрический ток.
Диэлектрики - это вещества, не содержащие свободных заряженных частиц, т.е. таких заряженных частиц, которые способны свободно перемещаться по всему объему тела. Поэтому диэлектрики не могут проводить электрический ток.
Диэлектриками являются многие твердые тела (фарфор, янтарь, эбонит, стекло, кварц, мрамор и др.), некоторые жидкости (например, дистиллированная вода) и все газы.
По внутреннему строению диэлектрики разделяются на полярные и неполярные.
№26 слайд
![Если диэлектрик поместить во](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img25.jpg)
Содержание слайда: Если диэлектрик поместить во внешнее электрическое поле, то происходит поляризация диэлектрика. При этом процессе молекулы диэлектрика ориентируются по внешнему электрическому полю. На противоположных поверхностях диполя появляются связанные заряды.
Если диэлектрик поместить во внешнее электрическое поле, то происходит поляризация диэлектрика. При этом процессе молекулы диэлектрика ориентируются по внешнему электрическому полю. На противоположных поверхностях диполя появляются связанные заряды.
Это приводит к тому, что в диэлектриках возникает свое электрическое поле, направленное против внешнего, и в сумме поле внутри диэлектрика будет меньше внешнего.
Диэлектрическая проницаемость, о которой мы говорили раньше, характеризует способность диэлектрика к ослаблению внешнего поля.
№30 слайд
![Если двум изолированным друг](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img29.jpg)
Содержание слайда: Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q1 и q2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от величин зарядов и геометрии проводников. Разность потенциалов Δφ между двумя точками в электрическом поле часто называют напряжением и обозначают буквой U. Наибольший практический интерес представляет случай, когда заряды проводников одинаковы по модулю и противоположны по знаку: q1 = – q2 = q. В этом случае можно ввести понятие электрической емкости.
Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q1 и q2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от величин зарядов и геометрии проводников. Разность потенциалов Δφ между двумя точками в электрическом поле часто называют напряжением и обозначают буквой U. Наибольший практический интерес представляет случай, когда заряды проводников одинаковы по модулю и противоположны по знаку: q1 = – q2 = q. В этом случае можно ввести понятие электрической емкости.
№31 слайд
![Электроемкостью системы из](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img30.jpg)
Содержание слайда: Электроемкостью системы из двух проводников называется физическая величина, определяемая как отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов Δφ между ними:
Электроемкостью системы из двух проводников называется физическая величина, определяемая как отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов Δφ между ними:
№32 слайд
![Величина электроемкости](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img31.jpg)
Содержание слайда: Величина электроемкости зависит от формы и размеров проводников и от свойств диэлектрика, разделяющего проводники.
Величина электроемкости зависит от формы и размеров проводников и от свойств диэлектрика, разделяющего проводники.
Существуют такие конфигурации проводников, при которых электрическое поле оказывается сосредоточенным (локализованным) лишь в некоторой области пространства. Такие системы называются конденсаторами, а проводники, составляющие конденсатор, называются обкладками.
№33 слайд
![Простейший конденсатор](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img32.jpg)
Содержание слайда: Простейший конденсатор – система из двух плоских проводящих пластин, расположенных параллельно друг другу на малом по сравнению с размерами пластин расстоянии и разделенных слоем диэлектрика. Такой конденсатор называется плоским. Электрическое поле плоского конденсатора в основном локализовано между пластинами; однако, вблизи краев пластин и в окружающем пространстве также возникает сравнительно слабое электрическое поле, которое называют полем рассеяния. В целом ряде задач можно приближенно пренебрегать полем рассеяния и полагать, что электрическое поле плоского конденсатора целиком сосредоточено между его обкладками (рисунок №2). Но в других задачах пренебрежение полем рассеяния может привести к грубым ошибкам, так как при этом нарушается потенциальный характер электрического поля
Простейший конденсатор – система из двух плоских проводящих пластин, расположенных параллельно друг другу на малом по сравнению с размерами пластин расстоянии и разделенных слоем диэлектрика. Такой конденсатор называется плоским. Электрическое поле плоского конденсатора в основном локализовано между пластинами; однако, вблизи краев пластин и в окружающем пространстве также возникает сравнительно слабое электрическое поле, которое называют полем рассеяния. В целом ряде задач можно приближенно пренебрегать полем рассеяния и полагать, что электрическое поле плоского конденсатора целиком сосредоточено между его обкладками (рисунок №2). Но в других задачах пренебрежение полем рассеяния может привести к грубым ошибкам, так как при этом нарушается потенциальный характер электрического поля
№35 слайд
![Согласно принципу](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img34.jpg)
Содержание слайда: Согласно принципу суперпозиции, напряженность поля, создаваемого обеими пластинами, равна сумме напряженностей и полей каждой из пластин:
Согласно принципу суперпозиции, напряженность поля, создаваемого обеими пластинами, равна сумме напряженностей и полей каждой из пластин:
№40 слайд
![Таким образом, электроемкость](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img39.jpg)
Содержание слайда: Таким образом, электроемкость плоского конденсатора прямо пропорциональна площади пластин (обкладок) и обратно пропорциональна расстоянию между ними. Если пространство между обкладками заполнено диэлектриком, электроемкость конденсатора увеличивается в ε раз:
Таким образом, электроемкость плоского конденсатора прямо пропорциональна площади пластин (обкладок) и обратно пропорциональна расстоянию между ними. Если пространство между обкладками заполнено диэлектриком, электроемкость конденсатора увеличивается в ε раз:
№41 слайд
![Примерами конденсаторов с](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img40.jpg)
Содержание слайда: Примерами конденсаторов с другой конфигурацией обкладок могут служить сферический и цилиндрический конденсаторы. Сферический конденсатор – это система из двух концентрических проводящих сфер радиусов R1 и R2. Цилиндрический конденсатор – система из двух соосных проводящих цилиндров радиусов R1 и R2 и длины L. Емкости этих конденсаторов, заполненных диэлектриком с диэлектрической проницаемостью ε, выражаются формулами:
Примерами конденсаторов с другой конфигурацией обкладок могут служить сферический и цилиндрический конденсаторы. Сферический конденсатор – это система из двух концентрических проводящих сфер радиусов R1 и R2. Цилиндрический конденсатор – система из двух соосных проводящих цилиндров радиусов R1 и R2 и длины L. Емкости этих конденсаторов, заполненных диэлектриком с диэлектрической проницаемостью ε, выражаются формулами:
№42 слайд
![. При параллельном соединении](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img41.jpg)
Содержание слайда: 1. При параллельном соединении конденсаторов
1. При параллельном соединении конденсаторов
напряжения на конденсаторах одинаковы: U1 = U2 = U,
заряды равны q1 = С1U и q2 = С2U.
Такую систему можно рассматривать как единый конденсатор электроемкости C, заряженный зарядом q = q1 + q2 при напряжении между обкладками равном U.
№44 слайд
![. При последовательном](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img43.jpg)
Содержание слайда: 2. При последовательном соединении одинаковыми оказываются заряды обоих конденсаторов: q1 = q2 = q, а напряжения на них равны соответственно и
2. При последовательном соединении одинаковыми оказываются заряды обоих конденсаторов: q1 = q2 = q, а напряжения на них равны соответственно и
Такую систему можно рассматривать как единый конденсатор, заряженный зарядом q при напряжении между обкладками U = U1 + U2.
№56 слайд
![Электрический ток имеет](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img55.jpg)
Содержание слайда: Электрический ток имеет определённое направление. За направление тока принимают направление движения положительно заряженных частиц. Если ток образован движением отрицательно заряженных частиц, то направление тока считают противоположным направлению движения частиц. (Такой выбор направления тока не очень удачен, так как в большинстве случаев ток представляет собой движение электронов – отрицательно заряженных частиц.) Выбор направления тока был сделан в то время, когда о свободных электронах в металлах ещё ничего не знали.
Электрический ток имеет определённое направление. За направление тока принимают направление движения положительно заряженных частиц. Если ток образован движением отрицательно заряженных частиц, то направление тока считают противоположным направлению движения частиц. (Такой выбор направления тока не очень удачен, так как в большинстве случаев ток представляет собой движение электронов – отрицательно заряженных частиц.) Выбор направления тока был сделан в то время, когда о свободных электронах в металлах ещё ничего не знали.
№57 слайд
![Движение частиц в проводнике](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img56.jpg)
Содержание слайда: Движение частиц в проводнике мы непосредственно не видим. О наличии электрического тока приходится судить по тем действиям или явлениям, которые его сопровождают.
Движение частиц в проводнике мы непосредственно не видим. О наличии электрического тока приходится судить по тем действиям или явлениям, которые его сопровождают.
Во-первых, проводник, по которому течёт ток, нагревается.
Во-вторых, электрический ток может изменять химический состав проводника, например выделять его химические составные части (медь из раствора медного купороса и т.д.).
В-третьих, ток оказывает силовое воздействие на соседние токи и намагниченные тела. Это действие тока называется магнитным. Так, магнитная стрелка вблизи проводника с током поворачивается. Магнитное действие тока в отличие от химического и теплового является основным, так как проявляется у всех без исключения проводников.
Химическое действие тока наблюдается лишь у растворов и расплавов электролитов, а
нагревание отсутствует у сверхпроводников.
№58 слайд
![Если в цепи устанавливается](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img57.jpg)
Содержание слайда: Если в цепи устанавливается электрический ток, то это означает, что через поперечное сечение проводника всё время переносится электрический заряд. Заряд, перенесённый в единицу времени, служит основной количественной характеристикой тока, называемой силой тока. Если через поперечное сечение проводника за время ∆t переносится заряд ∆q, то сила тока равна:
Если в цепи устанавливается электрический ток, то это означает, что через поперечное сечение проводника всё время переносится электрический заряд. Заряд, перенесённый в единицу времени, служит основной количественной характеристикой тока, называемой силой тока. Если через поперечное сечение проводника за время ∆t переносится заряд ∆q, то сила тока равна:
№66 слайд
![Перемещение заряда на этих](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img65.jpg)
Содержание слайда: Перемещение заряда на этих
Перемещение заряда на этих
Участках возможно лишь с
помощью сил неэлектрического
происхождения (сторонних сил):
химические процессы, диффузия
носителей заряда, вихревые
электрические поля.
Аналогия: насос, качающий воду в
водонапорную башню, действует за
Счет негравитационных сил
(электромотор).
№71 слайд
![Циркуляция вектора](/documents_6/20df32bfdb9d469c432958781932a919/img70.jpg)
Содержание слайда: Циркуляция вектора напряженности сторонних сил равна Э.Д.С., действующей в замкнутой цепи (алгебраической сумме ЭДС).
Циркуляция вектора напряженности сторонних сил равна Э.Д.С., действующей в замкнутой цепи (алгебраической сумме ЭДС).
При этом необходимо помнить, что поле сторонних сил не является потенциальным, и к нему нельзя применять термин разность потенциалов или напряжение.
Скачать все slide презентации Электростатика. Потенциал. Работа электрического поля. Электроемкость. Постоянный и переменный ток одним архивом:
Похожие презентации
-
Получение переменного электрического тока. (Физика 11 класс). Разработала учитель физики МОУ СОШ 8 г. Тюмени Жижимонтова Т. Г.
-
ЭЛЕКТРОДИНАМИКА СИЛОВЫЕ ЛИНИИ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ. ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ ПОВЕРХНОСТИ. РАБОТА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ.
-
Энергетическая характеристика электростатического поля Работа электрического поля по перемещению электрического заряда. Поте
-
ЭЛЕКТРОДИНАМИКА СИЛОВЫЕ ЛИНИИ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ. ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ ПОВЕРХНОСТИ. РАБОТА ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕС
-
Работа электрического поля. Разность потенциалов (напряжение)
-
Работа перемещения заряда в однородном электростатическом поле. Потенциальный характер электростатического поля
-
Электростатика. Работа поля над зарядом. Потенциал. Разность потенциалов
-
Потенциал и работа электростатического поля. Связь напряженности с потенциалом
-
Переменный электрический ток. Резонанс в электрической цепи.
-
РАБОТА И МОЩНОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА Ладанова Ирина Владимировна МБОУ «Верх-Жилинская ООШ» Косихинский район Алтайский край