Презентация Теплопроводность. Основные положения теории теплопроводности. (Тема 4. Лекции 14,15) онлайн
На нашем сайте вы можете скачать и просмотреть онлайн доклад-презентацию на тему Теплопроводность. Основные положения теории теплопроводности. (Тема 4. Лекции 14,15) абсолютно бесплатно. Урок-презентация на эту тему содержит всего 22 слайда. Все материалы созданы в программе PowerPoint и имеют формат ppt или же pptx. Материалы и темы для презентаций взяты из открытых источников и загружены их авторами, за качество и достоверность информации в них администрация сайта не отвечает, все права принадлежат их создателям. Если вы нашли то, что искали, отблагодарите авторов - поделитесь ссылкой в социальных сетях, а наш сайт добавьте в закладки.
Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
- Тип файла:ppt / pptx (powerpoint)
- Всего слайдов:22 слайда
- Для класса:1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
- Размер файла:625.00 kB
- Просмотров:111
- Скачиваний:0
- Автор:неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№1 слайд
Содержание слайда: Тема 4. Теплопроводность
Лекции 14, 15
№2 слайд
Содержание слайда: § 1. Основные положения теории теплопроводности
Когда не учитывают зависимость коэффициента теплопроводности от температуры, (или, что то же самое, используют среднее для данного температурного интервала значение ), то говорят о линейной теории теплопроводности.
Основной задачей теории теплопроводности является определение распределения температуры в объеме тела, поскольку согласно постулату Фурье, величина и направление теплового потока однозначно определяется температурным полем. Распределение температуры можно найти путем решения уравнения теплопроводности.
№3 слайд
Содержание слайда: Поскольку для твердого тела конвективная производная температуры по времени равна нулю, субстанциальная производная сводится к локальной:
Поскольку для твердого тела конвективная производная температуры по времени равна нулю, субстанциальная производная сводится к локальной:
, –
дифференциальное уравнение теплопроводности в декартовых координатах при отсутствии в объеме тела внутренних источников теплоты и при постоянном .
№4 слайд
Содержание слайда: Линейное дифференциальное уравнение теплопроводности в цилиндрических координатах:
Линейное дифференциальное уравнение теплопроводности в цилиндрических координатах:
.
№5 слайд
Содержание слайда:
№6 слайд
Содержание слайда:
№7 слайд
Содержание слайда: § 2. Стационарная теплопроводность в неограниченной пластине (тепловые потери через стены печей)
Стационарное линейное дифференциальное уравнение теплопроводности в декартовых координатах при отсутствии внутренних источников теплоты имеет вид:
.
Для задач стационарной теплопроводности начальные условия не имеют смысла, задают лишь граничные условия.
Рассмотрим бесконечную пластину, имеющую конечную толщину вдоль оси х. Уравнение принимает вид:
.
№8 слайд
Содержание слайда: Интегрируя один раз, получим:
Интегрируя один раз, получим:
.
Вторично интегрируя, получим:
Т(х) = С1 х + С2 .
А. Г.у. I рода.
Расположив начало координат на одной из поверхностей, имеем:
Т(0) = Т1, Т() = Т2 .
Следовательно,
С2 = Т1, .
.
№9 слайд
Содержание слайда: ,
,
где – внутреннее тепловое сопротивление.
Б. Г.у. II рода.
qW(0) = qW () = q = const.
.
Константа С2 может принимать любые значения. Для нахождения С2 необходимо задать ТW(0) (ТW ()) либо Т0 и с любой стороны.
№10 слайд
Содержание слайда: В. Г.у. III рода.
В. Г.у. III рода.
Рассмотрим случай конвективной теплоотдачи:
№11 слайд
Содержание слайда: Суммируя, получим:
Суммируя, получим:
,
где k – коэффициент теплопередачи.
№12 слайд
Содержание слайда:
№13 слайд
Содержание слайда: § 3. Стационарная теплопроводность в цилиндрической стенке
(изоляция трубопроводов)
Для цилиндрической стенки, неограниченно простирающейся вдоль оси х, в осесимметричном случае, (т.е. при неизменных по граничным поверхностям стенки условиям) уравнение теплопроводности принимает вид:
.
Используя подстановку , получим уравнение
с разделяющимися переменными:
.
№14 слайд
Содержание слайда: Интегрируя, имеем:
Интегрируя, имеем:
ln u + ln r = ln C1 .
После потенцирования получаем:
u r = C1 .
Переходя к переменной Т и выполняя разделение переменных, имеем уравнение:
,
интегрируя которое, находим искомое решение:
Т(r) = С1 ln r + С2 .
.
№15 слайд
Содержание слайда: А. Г.у. I рода.
А. Г.у. I рода.
T(r1) = T1, T(r2) = T2.
Т1 = С1 ln r1 + С2 , Т2 = С1 ln r2 + С2 .
Т1 – Т2 = С1 (ln r1 – ln r2) .
.
.
№16 слайд
Содержание слайда: Плотность теплового потока, проходящего через любую цилиндрическую поверхность внутри стенки с текущим радиусом r:
Плотность теплового потока, проходящего через любую цилиндрическую поверхность внутри стенки с текущим радиусом r:
,
откуда тепловой поток, проходящий через трубу длиной L, получается постоянным по толщине и равным, Вт:
.
№17 слайд
Содержание слайда: Тепловой поток, проходящий через цилиндрическую стенку единичной длины, называется линейной плотностью теплового потока, Вт/м:
Тепловой поток, проходящий через цилиндрическую стенку единичной длины, называется линейной плотностью теплового потока, Вт/м:
,
№18 слайд
Содержание слайда:
№19 слайд
Содержание слайда: Для сохранения стационарного режима необходимо, чтобы
Для сохранения стационарного режима необходимо, чтобы
QL 1 = QL 2 = QL 3 = QL .
Суммируя уравнения системы, получим:
№20 слайд
Содержание слайда: При теплопередаче через многослойную стенку
При теплопередаче через многослойную стенку
,
№21 слайд
Содержание слайда: Рассмотрим влияние наружного диаметра однородной цилиндрической стенки на ее суммарное линейное тепловое сопротивление.
Рассмотрим влияние наружного диаметра однородной цилиндрической стенки на ее суммарное линейное тепловое сопротивление.
.
Считаем, что d1 = const, тогда при увеличении наружного диаметра d2 увеличивается внутреннее линейное тепловое сопротивление
,
а наружное
–
уменьшается.
№22 слайд
Содержание слайда: При d2 = dКР линейная плотность теплового потока достигает максимума.
При d2 = dКР линейная плотность теплового потока достигает максимума.
Для нахождения dКР продифференцируем по d2 сумму двух последних слагаемых в уравнении для RLΣ и приравняем производную нулю:
.
Скачать все slide презентации Теплопроводность. Основные положения теории теплопроводности. (Тема 4. Лекции 14,15) одним архивом:
