Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
Тип файла:
ppt / pptx (powerpoint)
Всего слайдов:
52 слайда
Для класса:
1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
Размер файла:
2.32 MB
Просмотров:
94
Скачиваний:
2
Автор:
неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№1 слайд![Лекция .Механические](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img0.jpg)
Содержание слайда: Лекция 6.Механические колебания
1.Гармонические колебания. Дифференциальное уравнение собственных гармонических колебаний материальной точки
№2 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img1.jpg)
№3 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img2.jpg)
№4 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img3.jpg)
№5 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img4.jpg)
№6 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img5.jpg)
№7 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img6.jpg)
№8 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img7.jpg)
№9 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img8.jpg)
№10 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img9.jpg)
№11 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img10.jpg)
№12 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img11.jpg)
№13 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img12.jpg)
№14 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img13.jpg)
№15 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img14.jpg)
№16 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img15.jpg)
№17 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img16.jpg)
№18 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img17.jpg)
№19 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img18.jpg)
№20 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img19.jpg)
№21 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img20.jpg)
№22 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img21.jpg)
№23 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img22.jpg)
№24 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img23.jpg)
№25 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img24.jpg)
№26 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img25.jpg)
№27 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img26.jpg)
№28 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img27.jpg)
№29 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img28.jpg)
№30 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img29.jpg)
№31 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img30.jpg)
№32 слайд![Фигура Лиссажу есть](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img31.jpg)
Содержание слайда: Фигура Лиссажу есть траектория, получаемая от соединения линией результирующих смещений в различные моменты времени на плоскости с координатами х, у.
Фигура Лиссажу есть траектория, получаемая от соединения линией результирующих смещений в различные моменты времени на плоскости с координатами х, у.
Например, в случае одинаковых частой ω1 : ω2=1:1 получаются эллипсы, прямые и окружности.
№33 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img32.jpg)
№34 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img33.jpg)
№35 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img34.jpg)
№36 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img35.jpg)
№37 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img36.jpg)
№38 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img37.jpg)
№39 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img38.jpg)
№40 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img39.jpg)
№41 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img40.jpg)
№42 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img41.jpg)
№43 слайд![Опыт показывает, что по](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img42.jpg)
Содержание слайда: Опыт показывает, что по истечении некоторого времени с момента начала действия вынуждающей силы в системе устанавливаются гармонические колебания с частотой вынуждающей силы, но отстающие по фазе от последней на φ:
Опыт показывает, что по истечении некоторого времени с момента начала действия вынуждающей силы в системе устанавливаются гармонические колебания с частотой вынуждающей силы, но отстающие по фазе от последней на φ:
№44 слайд![Учитывая фазовые сдвиги между](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img43.jpg)
Содержание слайда: Учитывая фазовые сдвиги между х, и , представим это равенство с помощью векторной диаграммы для случая ω <ωо.
Учитывая фазовые сдвиги между х, и , представим это равенство с помощью векторной диаграммы для случая ω <ωо.
№45 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img44.jpg)
№46 слайд![Резонанс Резонанс На рисунке](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img45.jpg)
Содержание слайда: Резонанс
Резонанс
На рисунке приведены графики зависимости амплитуды вынужденных колебаний от частоты вынуждающей силы а(ω) для трех коэффициентов затухания.
№47 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img46.jpg)
№48 слайд![Среднее значение мощности](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img47.jpg)
Содержание слайда: Среднее значение мощности колебаний за период <Р> равно максимально-му значению при ω = ω0 независимо от коэффициента затухания β.
Важным параметром резонансной кривой <Р(ω)>, характеризующим «остроту» резонанса, является её ширина на половине «высоты».
При малом затухании ( β«ω0 ) «острота» резонанса, т. е. отношение ωо/ω , равно добротности осциллятора:
№49 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img48.jpg)
№50 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img49.jpg)
№51 слайд![](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img50.jpg)
№52 слайд![Амплитуда колебаний энергии Е](/documents_6/ff8e4d70199ee5d9e7a95ce5d87c8131/img51.jpg)
Содержание слайда: Амплитуда колебаний энергии Е будет тем меньше, чем ближе частота ω к ωо, и при ω = ω0 энергия Е не будет зависеть от времени t:
Амплитуда колебаний энергии Е будет тем меньше, чем ближе частота ω к ωо, и при ω = ω0 энергия Е не будет зависеть от времени t:
В установившихся колебаниях при ω ≠ ω0 работа вынуждающей силы за период будет компенсировать потери энергии в системе за счет работы сил сопротивления.