Оцените презентацию от 1 до 5 баллов!
Тип файла:
ppt / pptx (powerpoint)
Всего слайдов:
33 слайда
Для класса:
1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11
Размер файла:
500.50 kB
Просмотров:
76
Скачиваний:
0
Автор:
неизвестен
Слайды и текст к этой презентации:
№1 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img0.jpg)
№2 слайд![. . Силовые линии](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img1.jpg)
Содержание слайда: 3.1. Силовые линии электростатического поля
Теорема Остроградского-Гаусса, которую мы
докажем и обсудим позже, устанавливает связь
между электрическими зарядами и электрическим
полем. Она представляет собой более общую и
более изящную формулировку закона Кулона.
№3 слайд![Основная ценность теоремы](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img2.jpg)
Содержание слайда: Основная ценность теоремы
Основная ценность теоремы
Остроградского-Гаусса состоит в том, что
она позволяет глубже понять природу
электростатического поля и
устанавливает более общую связь
между зарядом и полем.
№4 слайд![силовые линии это линии,](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img3.jpg)
Содержание слайда: силовые линии – это линии, касательная к
силовые линии – это линии, касательная к
которым в любой точке поля совпадает с
направлением вектора напряженности
№5 слайд![Однородным называется](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img4.jpg)
Содержание слайда: Однородным называется электростатическое
Однородным называется электростатическое
поле, во всех точках которого напряженность
одинакова по величине и направлению, т.е.
однородное электростатическое поле
изображается параллельными силовыми линиями
на равном расстоянии друг от друга
№6 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img5.jpg)
№7 слайд![Для системы зарядов, как](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img6.jpg)
Содержание слайда: Для системы зарядов, как видим, силовыелинии направлены от положительного заряда к отрицательному
Для системы зарядов, как видим, силовыелинии направлены от положительного заряда к отрицательному
№8 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img7.jpg)
№9 слайд![Густота силовых линий должна](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img8.jpg)
Содержание слайда: Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору напряженности пересекало такое их число, которое равно модулю вектора напряженности , т.е.
Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору напряженности пересекало такое их число, которое равно модулю вектора напряженности , т.е.
№10 слайд![если на рисунке выделить](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img9.jpg)
Содержание слайда: если на рисунке выделить площадку то напряженность изображенного поля будет равна
если на рисунке выделить площадку то напряженность изображенного поля будет равна
№11 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img10.jpg)
№12 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img11.jpg)
№13 слайд![Таким образом, поток вектора](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img12.jpg)
Содержание слайда: Таким образом, поток вектора есть скаляр, который в зависимости от величины угла α может быть как положительным, так и отрицательным.
Таким образом, поток вектора есть скаляр, который в зависимости от величины угла α может быть как положительным, так и отрицательным.
№14 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img13.jpg)
№15 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img14.jpg)
№16 слайд![. . Теорема](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img15.jpg)
Содержание слайда: 3.3. Теорема Остроградского-Гаусса
Итак, по определению, поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности, пересекающих поверхность S.
№17 слайд![Т.е. в однородном поле В](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img16.jpg)
Содержание слайда: Т.е. в однородном поле
В произвольном электрическом поле
№18 слайд![Подсчитаем поток вектора](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img17.jpg)
Содержание слайда: Подсчитаем поток вектора через произвольную
Подсчитаем поток вектора через произвольную
замкнутую поверхность S, окружающую точечный
заряд q . Окружим заряд q сферой S1.
№19 слайд![Центр сферы совпадает с](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img18.jpg)
Содержание слайда: Центр сферы совпадает с центром заряда.
Центр сферы совпадает с центром заряда.
Радиус сферы S1 равен R1.
В каждой точке поверхности S1 проекция Е на
направление внешней нормали одинакова и
равна
№20 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img19.jpg)
№21 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img20.jpg)
№22 слайд![Из непрерывности линии](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img21.jpg)
Содержание слайда: Из непрерывности линии следует, что поток и
Из непрерывности линии следует, что поток и
через любую произвольную поверхность S будет
равен этой же величине:
– теорема Гаусса для одного заряда.
№23 слайд![Для любого числа произвольно](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img22.jpg)
Содержание слайда: Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности:
Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности:
(3.4)
– теорема Гаусса для нескольких зарядов.
№24 слайд![](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img23.jpg)
№25 слайд![Таким образом, для точечного](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img24.jpg)
Содержание слайда: Таким образом, для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность S будет равен:
Таким образом, для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность S будет равен:
– если заряд расположен внутри замкнутой поверхности;
– если заряд расположен вне замкнутой поверхности;
этот результат не зависит от формы поверхности, и знак потока совпадает со знаком заряда.
№26 слайд![Электрические заряды могут](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img25.jpg)
Содержание слайда: Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью, различной в разных местах пространства:
Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью, различной в разных местах пространства:
Здесь dV – физически бесконечно малый объем, под которым следует понимать такой объем, который с одной стороны достаточно мал, чтобы в пределах его плотность заряда считать одинаковой, а с другой – достаточно велик, чтобы не могла проявиться дискретность заряда, т.е. то, что любой заряд кратен целому числу элементарных зарядов электрона или протона .
№27 слайд![Суммарный заряд объема dV](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img26.jpg)
Содержание слайда: Суммарный заряд объема dV будет равен:
Суммарный заряд объема dV будет равен:
Тогда из теоремы Гаусса можно получить:
(3.5)
это ещё одна форма записи теоремы Остроградского-Гаусса, если заряд неравномерно распределен по объему.
№28 слайд![. . Дифференциальная форма](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img27.jpg)
Содержание слайда: 3.4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
Пусть заряд распределен в пространстве V, с объемной плотностью . Тогда
№29 слайд![Теперь устремим , стягивая](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img28.jpg)
Содержание слайда: Теперь устремим , стягивая его к интересующей нас точке. Очевидно, что при этом будет стремиться к ρ в данной точке, т.е.
Теперь устремим , стягивая его к интересующей нас точке. Очевидно, что при этом будет стремиться к ρ в данной точке, т.е.
Величину, являющуюся пределом отношения к V, при ,
называют дивергенцией поля Е и обозначаютя .
№30 слайд![Дивергенция поля Е](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img29.jpg)
Содержание слайда: Дивергенция поля Е
Дивергенция поля Е
(3.6)
Аналогично определяется дивергенция любого другого
векторного поля.
Из этого определения следует, что дивергенция является
скалярной функцией координат.
В декартовой системе координат
№31 слайд![Итак, Итак, . .а Это теорема](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img30.jpg)
Содержание слайда: Итак,
Итак,
(3.6.а)
Это теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме.
Написание многих формул упрощается, если ввести векторный дифференциальный оператор (Набла)
где i, j, k – орты осей (единичные векторы).
№32 слайд![Сам по себе оператор смысла](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img31.jpg)
Содержание слайда: Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании с векторной или скалярной функцией, на которую символично умножается:
Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании с векторной или скалярной функцией, на которую символично умножается:
дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса.
№33 слайд![В тех точках поля, где В тех](/documents_5/6aa012e1a37802dfdc76b77d4c3197dc/img32.jpg)
Содержание слайда: В тех точках поля, где –
В тех точках поля, где –
источники поля (положительные заряды),
где – стоки (отрицательные заряды).
Линии выходят из источников и
заканчиваются в стоках.